Главная    Med Top 50    Реклама  

  MedLinks.ru - Вся медицина в Интернет

Логин    Пароль   
Поиск   
  
     
 

Основные разделы
· Разделы медицины
· Библиотека
· Книги и руководства
· Словари
· Рефераты
· Доски объявлений
· Психологические тесты
· Мнение МедРунета
· Биржа труда
· Почтовые рассылки
· Популярное · Медицинские сайты
· Зарубежная медицина
· Реестр специалистов
· Медучреждения · Тендеры
· Исследования
· Новости медицины
· Новости сервера
· Пресс-релизы
· Медицинские события · Быстрый поиск
· Расширенный поиск
· Вопросы доктору
· Гостевая книга
· Чат
· Рекламные услуги
· Публикации
· Экспорт информации
· Для медицинских сайтов

Рекламa
 

Статистика



 Медицинская библиотека / Раздел "Книги и руководства"

 Гл. 6. Естественный глобальный оптимум

Медицинская библиотека / Раздел "Книги и руководства" / Мироустройство / Гл. 6. Естественный глобальный оптимум
Закладки Оставить комментарий получить код Версия для печати Отправить ссылку другу Оценить материал
Коды ссылок на публикацию

Постоянная ссылка:


BB код для форумов:


HTML код:

Данная информация предназначена для специалистов в области здравоохранения и фармацевтики. Пациенты не должны использовать эту информацию в качестве медицинских советов или рекомендаций.

Cлов в этом тексте - 1660; прочтений - 1385
Размер шрифта: 12px | 16px | 20px

Гл. 6. Естественный глобальный оптимум

6.1. Постановка задачи

Исследованием глобального оптимума мы начали заниматься еще в конце семидесятых годов под руководством доктора физико – математических наук профессора МГУ В.Б. Кудрявцева. Позже нам пришлось сузить область исследования: ограничившись изучением т.н. естественного глобального оптимума.

Понятие «Естественный глобальный оптимум» впервые мы применили в работах [16, 17]. Под этим нами понимается глобальный оптимум, сформированный естественным образом в результате пересечения большого числа случайных и неслучайных процессов, происходящих в природе. Естественным глобальным оптимумом (ЕГО) является, например, индивидуальная норма человека.

Способ определения ЕГО, приведенный в работах [16, 17], предполагает, что являются известными как данные

Bj1(s) = {bjl 1(s) ; l = 1..Nj1(s)}; j = 1..n, s = 1..m (6.1)

так и данные

Bj0(s) = {bjl 0; l = 1..Nj0(s)}; j = 1..n, (6.2)

где

Bj1(s) выборка результатов обследования показателя yj Î Y у МР sÎ S Í S;

Y– генеральная совокупность первичных показателей состояния МР S;

n – объем Y: n ≥2 ;

m – количество анатомических элементов МР S: m≥2;

Bj0 – выборка результатов обследования показателя yj Î Y у множества МР S0 Í S;

S0 –подмножество анатомических элементов МР S, находящихся в нормальном состоянии.

Здесь под первичными показателями состояния МР S понимаются количественные величины, которые

1) служат общими характеристиками состояния МР S,

2) установлены непосредственно путем измерения с помощью единого способа для всех анатомических элементов МР S.

Предполагается также, что совокупности (6.1) и (6.2) с вероятностью P* ( 0.95 ≤ P*< 1) служат репрезентативными выборками из генеральных совокупностей

Bjk(G); j = 1..n (6.3)

и, следовательно, имеют место

Njk >>1 ; k = 0,1; j = 1..n

К сожалению, часто неизвестными являются не только совокупности (6.3), но даже и совокупности (6.1) и (6.2).

Вообще с самого начала неизвестными являются как совокупности (6.1), так и совокупности (6.2).

Однако, в случаях, когда необходимо судить о состоянии МР S, обойтись без знания этих совокупностей - просто невозможно. Прежде всего, специалисты вынуждены всегда собирать данные (6.1).

Возникает вопрос: зная данные

Bj1(s) = {bjl 1(s) ; l = 1..Nj1(s)}; j = 1..n; s = 1..m, (6.4)

нельзя ли установить совокупность величин

Mj0(s), Sj0(s) и Nj0(s); j = 1..n; s = 1..m (6.5)

которые служили бы объективными эталонами нормального состояния – индивидуальными нормами - анатомических элементов МР S ?

Ниже мы увидим, что это вполне возможно.

6.2. Метод измерения с наибольшей точностью

Согласно второму закону гармонии в каждой целостной системе S выполняется условие равно точности измерений. Отсюда смысл требования, которое предъявляется каждой выборке

Bj1 = {Bj1(s); j = 1..n}

Она должна быть составлена результатами равноточных измерений, т.е. должно иметь место [22]:

D j(s) = D j(0) для всех j = 1..n и s = 1..M, (6.6)

где

D j(s) – единица измерения величины yjÎ Y, фактически используемая в МР s (s = 0.. m) при t = t0.

Согласно (3.1) и (4.28) имеет место

D j(s) = (1 – p) Mj0(s); j = 1..n; s = 0..m

При этом, вообще имеет место

D j(s) ≥ D j(п,s) ≥ s j(s); j = 1..n; s = 0..m, (6.7)

где

D j(п,s) – абсолютная ошибка «измерительного прибора», с помощью которого при t = t0 величина yjÎ Y в МР s = 0 фактически измеряется.

s j(s) – генеральное среднеквадратическое отклонение измерений величины yjÎ Y в МР s.

Величина s j(s), как правило, является неизвестной. Поэтому на практике, как было указано в главе 4, всегда оперируют величиной:

D j(s) = Sj1(s), (6.8)

где

D j(s) – «исправленное среднеквадратическое отклонение измерений величины yjÎ Y в МР s при t = t0:

D j(s) → s j(s) при Nj1(s) → ∞

В итоге, условие (6.6) будет выполняться в том и только в том случае, когда

D j(s) = D j(0) ≥ D j(0) = Sj1(0) для всех j = 1..n и s = 1..m, (6.9)

где, согласно (2.11),

Sj1(0) = и Nj1(0) = (6.10)

Согласно третьему закону гармонии для каждой целостной системы S величина P имеет свой, вполне определенный, верхний предел P0 [3, 4]. Этот предел таков что, равенство

P = P0 (6 11)

выполняется тогда и только тогда, когда система S находится в нормальном состоянии и, следовательно, имеют место:

P = P0 Þ Mj0(s) = Mj0(0); Sj0(s) = Sj0(0) и Nj0(s) = Nj0(0)

для всех j = 1..n и s = 0..m

и (6.12)

P = P0 Þ D j(s) = D j0 для всех j = 1..n и s = 1..m,

где

D j0 – минимально возможное значение величины D j(s) для системы S при t = t0:

Согласно (6.9) имеет место

D j(s) = D j0 Û D j(s) = Sj1(0); j = 1..n; s = 1..m,

т.е. вообще

D j0 = Sj1(0); j = 1..n (6.13)

Отсюда смысл следующего положения.

Определение 6.1.

Пусть, имеет место (6.1) и, следовательно, согласно (6.6), (6.12) и (6.13), выполняется условие

D j(s) = D j0 = Sj1(0)

для всех j = 1..n и s = 1..m (6.14)

Тогда и только тогда говорят, что в системе S измерение величины yj Î Y производится наиболее точно, и пишут:

D j(s) = D j0 = Sj0 для всех j = 1..n; s = 1..m (6.15)

Согласно (6.14) и (6.15) имеет место

Sj0 = ; j = 1..n (6.16)

Итак, оперируя данными

Sj1(s) и Nj1(s); j = 1..n; s = 1..m,

с помощью совокупности соотношений (6.10) и (6.16) всегда можно найти величины

Sj0; j = 1..n, (6.17)

служащие характеристиками нормального состояния ТП анатомических элементов ЦС S при t = t0

6.3.Определение точечных статистических норм

Каждая МР s, согласно первому закону гармонии, является целостной системой с вероятностью p(s) (0.5 ≤ p(s) < 1), а каждая ее j ая функциональная часть, со своей стороны, является целостной системой с вероятностью pj(s) (0.5 ≤ p(s) < 1).

При этом, согласно следствию второго закона гармонии вероятность целостности МР s равна вероятности ее самого слабого звена, т.е. имеет место

p(s) = pj; j = j0; j0 = 1..n, (6.18)

где

pj = min(pj(s); s = 1..m), (6.19)

В итоге

p(s) = P Û pj = P; j = j0; j0 = 1..n (6.20)

где

P – вероятность фактического познания истины в системе S при t = t0.

Обозначим

hj = min{hj(s); s = 1..M], (6.21)

где

hj(s) = 1 - (6.22)

Согласно (4.48) и (6.22) имеет место

h(s) = h Û pj = P для всех j = 1..n и s = 1..m (6.23)

Для величин h и P, согласно (4.49), имеет место:

h = 1 - , (6.24)

где

t ( P, 2 round(,0)) (6.25)

– критическое значение критерия Стьюдента при заданной вероятности P и степени свободы 2 round(,0).

Из (6.23) и (6.24) имеем

hj = h Û pj = P; j = j0; j0 = 1..n (6.26)

Пусть, система S находится в нормальном состоянии и, следовательно, имеет место

pj = P0 для всех j = 1..n

Отсюда и из (4.45), (4.49) и (6.26) имеем

hj = h0 для всех j = 1..n (6.27)

и, в конечном счете, согласно (4.46),

Mj0 = Sj0; j = 1..n (6.28)

Итак, если известны

Sj0; j = 1..n,

То с помощью совокупности зависимостей (6.22) и (6.28), можно найти и точечные статистические нормы

Mj0; j = 1..n

6.4. Определение вероятности фактического познания истины

Для величины P, как характеристики всей системы S, имеет место

P = max{p(s); s = 1..m} (6.29)

Отсюда и из (6.23) имеем

h = max{h(s); s = 1..m }

С учетом этого для нормального состояния системы S из (6.23) и (6.26) получим

h = max{hj; j = 1.. n } (6.30)

Оперируя совокупностью зависимостей (6.21), (6.22), (6.26) и (6.30), всегда можно найти P. А зная P, можно найти и величины

Nj0; j = 1..n

Для этих величин, согласно (3.1), (4.5), (4.21) и (4.29), имеет место:

Nj0 = N0; j = 1..n, (6.31)

где

N0 = 1 + round(,0) (6,32)

6.5 Алгоритм определения точечных статистических норм

1. По данным (6.4) вычисляют величины:

;

и s = 1..m; j = 1..n (6.33)

2. Последовательно устанавливают величины

Sj0 = ; j = 1..n

hj(s) =; j = 1..n; s = 1..m

hj = min{hj(s); s = 1..m); j = 1..n (6.34)

Mj0 = (1 - ) Sj0 ; j = 1..n;

h = max{hj; i = 1..n)

3. Составляют функцию

f(x) = + h -1

и находят корень P уравнения

f(x) = 0; 0.5 ≤ x ≤ 0.99999,

где

t (x, ) – критическое значение критерия Стьюдента при заданной доверительной вероятности x и степени свободы m:

m = round(

3. С помощью соотношения

Nj0 = N0 ; j = 1..n

устанавливают величины

Nj0 ; j = 1..n,

где

N0 = 1 – round(

Итак, зная совокупность фактических данных (6.1) и оперируя выше приведенным алгоритмом, можно установить величины

Mj0; Sj0 и Nj0; j = 1..n,

служащие статистическими характеристиками нормального состояния ТП элементов системы S.

Настоящий алгоритм впервые был опубликован в [24] и [36].

6.6. Естественный глобальный оптимум и точечные статистические нормы человека

Вообще

S = S(G) Þ P = max{p(s); s = 1..m}= P0,

где

S(G) – генеральная совокупность объектов, описываемых с помощью совокупности величин Y. А если S Ì S(G), то

P = max{p(s); s = 1..m}≤ P0

В том случае, когда

P = max{p(s); s = 1..m}= P0, (6.35)

величины

Mj0; j = 1..n (6.36)

служат в качестве естественных глобальных оптимумов, а вся совокупность величин (6.5)

служит характеристикой нормального состояния в общепринятом смысле.

Условие (6.35) будет выполняться, если среди анатомических элементов системы S можно найти такой s = sN, для которого будет иметь место

Mj1(s) = MjN, Sj1(s) = SjN и Nj1(s) = NjN при s = sN для всех j = 1..n

где

MjN, SjN и NjN

- значения величин

Mj1(s), Sj1(s) и Nj1(s)

для нормального состояния объекта s

В медицине совокупность величин

MjN, SjN и NjN; j = 1..n (6.37)

устанавливают по результатам обследования соответствующего контингента здоровых людей.

Итак, для того чтобы убедиться, что величины (6.36) служат в качестве естественных глобальных оптимумов, в первую очередь, нам необходимо проверять выполняется или нет условие (6.35).

При этом полагают, что

P » P0 при .P ≥ P* и P0 ≥ P*, (6.38)

где

P* - требуемое принимающим решения значение P.

В настоящее время, как правило, требуют, чтобы

P* ≥ 0.95 (6.39)

Это запись имеет смысл, если

P0 ≥ 0.95

А вообще должно иметь место

0.5 £ P** £ P* < 1 Û 0.5 £ P** £ P0 < 1 (6.40)

Отсюда и из (4.46) имеем

P* = P** ≥ 0.95 при 7 £ n < ¥

Таким образом, в случаях, когда n < 7, требовать выполнение условия (6.39) не имеет смысла.




[ Оглавление книги | Главная страница раздела ]

 Поиск по медицинской библиотеке

Поиск
  

Искать в: Публикациях Комментариях Книгах и руководствах



Реклама

Мнение МедРунета
Чем вы руководствуетесь в выборе медицинского учреждения?

Советами родных и знакомых
Отзывами на специализированных сайтах
Собственным опытом
Информацией, представленной на сайте учреждения
Рекламой
Другими причинами



Результаты | Все опросы

Рассылки Medlinks.ru

Новости сервера
Мнение МедРунета


Социальные сети

Реклама


Правила использования и правовая информация | Рекламные услуги | Ваша страница | Обратная связь |





MedLinks.Ru - Медицина в Рунете версия 4.7.18. © Медицинский сайт MedLinks.ru 2000-2016. Все права защищены.
При использовании любых материалов сайта, включая фотографии и тексты, активная ссылка на www.medlinks.ru обязательна.