Главная    Med Top 50    Реклама  

  MedLinks.ru - Вся медицина в Интернет

Логин    Пароль   
Поиск   
  
     
 

Основные разделы
· Разделы медицины
· Библиотека
· Книги и руководства
· Словари
· Рефераты
· Доски объявлений
· Психологические тесты
· Мнение МедРунета
· Биржа труда
· Почтовые рассылки
· Популярное · Медицинские сайты
· Зарубежная медицина
· Реестр специалистов
· Медучреждения · Тендеры
· Исследования
· Новости медицины
· Новости сервера
· Пресс-релизы
· Медицинские события · Быстрый поиск
· Расширенный поиск
· Вопросы доктору
· Гостевая книга
· Чат
· Рекламные услуги
· Публикации
· Экспорт информации
· Для медицинских сайтов

Рекламa
 

Статистика



 Медицинская библиотека / Раздел "Книги и руководства"

 Гл. 6. Естественный глобальный оптимум

Медицинская библиотека / Раздел "Книги и руководства" / Мироустройство / Гл. 6. Естественный глобальный оптимум
Закладки Оставить комментарий получить код Версия для печати Отправить ссылку другу Оценить материал
Коды ссылок на публикацию

Постоянная ссылка:


BB код для форумов:


HTML код:

Данная информация предназначена для специалистов в области здравоохранения и фармацевтики. Пациенты не должны использовать эту информацию в качестве медицинских советов или рекомендаций.

Cлов в этом тексте - 1660; прочтений - 1406
Размер шрифта: 12px | 16px | 20px

Гл. 6. Естественный глобальный оптимум

6.1. Постановка задачи

Исследованием глобального оптимума мы начали заниматься еще в конце семидесятых годов под руководством доктора физико – математических наук профессора МГУ В.Б. Кудрявцева. Позже нам пришлось сузить область исследования: ограничившись изучением т.н. естественного глобального оптимума.

Понятие «Естественный глобальный оптимум» впервые мы применили в работах [16, 17]. Под этим нами понимается глобальный оптимум, сформированный естественным образом в результате пересечения большого числа случайных и неслучайных процессов, происходящих в природе. Естественным глобальным оптимумом (ЕГО) является, например, индивидуальная норма человека.

Способ определения ЕГО, приведенный в работах [16, 17], предполагает, что являются известными как данные

Bj1(s) = {bjl 1(s) ; l = 1..Nj1(s)}; j = 1..n, s = 1..m (6.1)

так и данные

Bj0(s) = {bjl 0; l = 1..Nj0(s)}; j = 1..n, (6.2)

где

Bj1(s) выборка результатов обследования показателя yj Î Y у МР sÎ S Í S;

Y– генеральная совокупность первичных показателей состояния МР S;

n – объем Y: n ≥2 ;

m – количество анатомических элементов МР S: m≥2;

Bj0 – выборка результатов обследования показателя yj Î Y у множества МР S0 Í S;

S0 –подмножество анатомических элементов МР S, находящихся в нормальном состоянии.

Здесь под первичными показателями состояния МР S понимаются количественные величины, которые

1) служат общими характеристиками состояния МР S,

2) установлены непосредственно путем измерения с помощью единого способа для всех анатомических элементов МР S.

Предполагается также, что совокупности (6.1) и (6.2) с вероятностью P* ( 0.95 ≤ P*< 1) служат репрезентативными выборками из генеральных совокупностей

Bjk(G); j = 1..n (6.3)

и, следовательно, имеют место

Njk >>1 ; k = 0,1; j = 1..n

К сожалению, часто неизвестными являются не только совокупности (6.3), но даже и совокупности (6.1) и (6.2).

Вообще с самого начала неизвестными являются как совокупности (6.1), так и совокупности (6.2).

Однако, в случаях, когда необходимо судить о состоянии МР S, обойтись без знания этих совокупностей - просто невозможно. Прежде всего, специалисты вынуждены всегда собирать данные (6.1).

Возникает вопрос: зная данные

Bj1(s) = {bjl 1(s) ; l = 1..Nj1(s)}; j = 1..n; s = 1..m, (6.4)

нельзя ли установить совокупность величин

Mj0(s), Sj0(s) и Nj0(s); j = 1..n; s = 1..m (6.5)

которые служили бы объективными эталонами нормального состояния – индивидуальными нормами - анатомических элементов МР S ?

Ниже мы увидим, что это вполне возможно.

6.2. Метод измерения с наибольшей точностью

Согласно второму закону гармонии в каждой целостной системе S выполняется условие равно точности измерений. Отсюда смысл требования, которое предъявляется каждой выборке

Bj1 = {Bj1(s); j = 1..n}

Она должна быть составлена результатами равноточных измерений, т.е. должно иметь место [22]:

D j(s) = D j(0) для всех j = 1..n и s = 1..M, (6.6)

где

D j(s) – единица измерения величины yjÎ Y, фактически используемая в МР s (s = 0.. m) при t = t0.

Согласно (3.1) и (4.28) имеет место

D j(s) = (1 – p) Mj0(s); j = 1..n; s = 0..m

При этом, вообще имеет место

D j(s) ≥ D j(п,s) ≥ s j(s); j = 1..n; s = 0..m, (6.7)

где

D j(п,s) – абсолютная ошибка «измерительного прибора», с помощью которого при t = t0 величина yjÎ Y в МР s = 0 фактически измеряется.

s j(s) – генеральное среднеквадратическое отклонение измерений величины yjÎ Y в МР s.

Величина s j(s), как правило, является неизвестной. Поэтому на практике, как было указано в главе 4, всегда оперируют величиной:

D j(s) = Sj1(s), (6.8)

где

D j(s) – «исправленное среднеквадратическое отклонение измерений величины yjÎ Y в МР s при t = t0:

D j(s) → s j(s) при Nj1(s) → ∞

В итоге, условие (6.6) будет выполняться в том и только в том случае, когда

D j(s) = D j(0) ≥ D j(0) = Sj1(0) для всех j = 1..n и s = 1..m, (6.9)

где, согласно (2.11),

Sj1(0) = и Nj1(0) = (6.10)

Согласно третьему закону гармонии для каждой целостной системы S величина P имеет свой, вполне определенный, верхний предел P0 [3, 4]. Этот предел таков что, равенство

P = P0 (6 11)

выполняется тогда и только тогда, когда система S находится в нормальном состоянии и, следовательно, имеют место:

P = P0 Þ Mj0(s) = Mj0(0); Sj0(s) = Sj0(0) и Nj0(s) = Nj0(0)

для всех j = 1..n и s = 0..m

и (6.12)

P = P0 Þ D j(s) = D j0 для всех j = 1..n и s = 1..m,

где

D j0 – минимально возможное значение величины D j(s) для системы S при t = t0:

Согласно (6.9) имеет место

D j(s) = D j0 Û D j(s) = Sj1(0); j = 1..n; s = 1..m,

т.е. вообще

D j0 = Sj1(0); j = 1..n (6.13)

Отсюда смысл следующего положения.

Определение 6.1.

Пусть, имеет место (6.1) и, следовательно, согласно (6.6), (6.12) и (6.13), выполняется условие

D j(s) = D j0 = Sj1(0)

для всех j = 1..n и s = 1..m (6.14)

Тогда и только тогда говорят, что в системе S измерение величины yj Î Y производится наиболее точно, и пишут:

D j(s) = D j0 = Sj0 для всех j = 1..n; s = 1..m (6.15)

Согласно (6.14) и (6.15) имеет место

Sj0 = ; j = 1..n (6.16)

Итак, оперируя данными

Sj1(s) и Nj1(s); j = 1..n; s = 1..m,

с помощью совокупности соотношений (6.10) и (6.16) всегда можно найти величины

Sj0; j = 1..n, (6.17)

служащие характеристиками нормального состояния ТП анатомических элементов ЦС S при t = t0

6.3.Определение точечных статистических норм

Каждая МР s, согласно первому закону гармонии, является целостной системой с вероятностью p(s) (0.5 ≤ p(s) < 1), а каждая ее j ая функциональная часть, со своей стороны, является целостной системой с вероятностью pj(s) (0.5 ≤ p(s) < 1).

При этом, согласно следствию второго закона гармонии вероятность целостности МР s равна вероятности ее самого слабого звена, т.е. имеет место

p(s) = pj; j = j0; j0 = 1..n, (6.18)

где

pj = min(pj(s); s = 1..m), (6.19)

В итоге

p(s) = P Û pj = P; j = j0; j0 = 1..n (6.20)

где

P – вероятность фактического познания истины в системе S при t = t0.

Обозначим

hj = min{hj(s); s = 1..M], (6.21)

где

hj(s) = 1 - (6.22)

Согласно (4.48) и (6.22) имеет место

h(s) = h Û pj = P для всех j = 1..n и s = 1..m (6.23)

Для величин h и P, согласно (4.49), имеет место:

h = 1 - , (6.24)

где

t ( P, 2 round(,0)) (6.25)

– критическое значение критерия Стьюдента при заданной вероятности P и степени свободы 2 round(,0).

Из (6.23) и (6.24) имеем

hj = h Û pj = P; j = j0; j0 = 1..n (6.26)

Пусть, система S находится в нормальном состоянии и, следовательно, имеет место

pj = P0 для всех j = 1..n

Отсюда и из (4.45), (4.49) и (6.26) имеем

hj = h0 для всех j = 1..n (6.27)

и, в конечном счете, согласно (4.46),

Mj0 = Sj0; j = 1..n (6.28)

Итак, если известны

Sj0; j = 1..n,

То с помощью совокупности зависимостей (6.22) и (6.28), можно найти и точечные статистические нормы

Mj0; j = 1..n

6.4. Определение вероятности фактического познания истины

Для величины P, как характеристики всей системы S, имеет место

P = max{p(s); s = 1..m} (6.29)

Отсюда и из (6.23) имеем

h = max{h(s); s = 1..m }

С учетом этого для нормального состояния системы S из (6.23) и (6.26) получим

h = max{hj; j = 1.. n } (6.30)

Оперируя совокупностью зависимостей (6.21), (6.22), (6.26) и (6.30), всегда можно найти P. А зная P, можно найти и величины

Nj0; j = 1..n

Для этих величин, согласно (3.1), (4.5), (4.21) и (4.29), имеет место:

Nj0 = N0; j = 1..n, (6.31)

где

N0 = 1 + round(,0) (6,32)

6.5 Алгоритм определения точечных статистических норм

1. По данным (6.4) вычисляют величины:

;

и s = 1..m; j = 1..n (6.33)

2. Последовательно устанавливают величины

Sj0 = ; j = 1..n

hj(s) =; j = 1..n; s = 1..m

hj = min{hj(s); s = 1..m); j = 1..n (6.34)

Mj0 = (1 - ) Sj0 ; j = 1..n;

h = max{hj; i = 1..n)

3. Составляют функцию

f(x) = + h -1

и находят корень P уравнения

f(x) = 0; 0.5 ≤ x ≤ 0.99999,

где

t (x, ) – критическое значение критерия Стьюдента при заданной доверительной вероятности x и степени свободы m:

m = round(

3. С помощью соотношения

Nj0 = N0 ; j = 1..n

устанавливают величины

Nj0 ; j = 1..n,

где

N0 = 1 – round(

Итак, зная совокупность фактических данных (6.1) и оперируя выше приведенным алгоритмом, можно установить величины

Mj0; Sj0 и Nj0; j = 1..n,

служащие статистическими характеристиками нормального состояния ТП элементов системы S.

Настоящий алгоритм впервые был опубликован в [24] и [36].

6.6. Естественный глобальный оптимум и точечные статистические нормы человека

Вообще

S = S(G) Þ P = max{p(s); s = 1..m}= P0,

где

S(G) – генеральная совокупность объектов, описываемых с помощью совокупности величин Y. А если S Ì S(G), то

P = max{p(s); s = 1..m}≤ P0

В том случае, когда

P = max{p(s); s = 1..m}= P0, (6.35)

величины

Mj0; j = 1..n (6.36)

служат в качестве естественных глобальных оптимумов, а вся совокупность величин (6.5)

служит характеристикой нормального состояния в общепринятом смысле.

Условие (6.35) будет выполняться, если среди анатомических элементов системы S можно найти такой s = sN, для которого будет иметь место

Mj1(s) = MjN, Sj1(s) = SjN и Nj1(s) = NjN при s = sN для всех j = 1..n

где

MjN, SjN и NjN

- значения величин

Mj1(s), Sj1(s) и Nj1(s)

для нормального состояния объекта s

В медицине совокупность величин

MjN, SjN и NjN; j = 1..n (6.37)

устанавливают по результатам обследования соответствующего контингента здоровых людей.

Итак, для того чтобы убедиться, что величины (6.36) служат в качестве естественных глобальных оптимумов, в первую очередь, нам необходимо проверять выполняется или нет условие (6.35).

При этом полагают, что

P » P0 при .P ≥ P* и P0 ≥ P*, (6.38)

где

P* - требуемое принимающим решения значение P.

В настоящее время, как правило, требуют, чтобы

P* ≥ 0.95 (6.39)

Это запись имеет смысл, если

P0 ≥ 0.95

А вообще должно иметь место

0.5 £ P** £ P* < 1 Û 0.5 £ P** £ P0 < 1 (6.40)

Отсюда и из (4.46) имеем

P* = P** ≥ 0.95 при 7 £ n < ¥

Таким образом, в случаях, когда n < 7, требовать выполнение условия (6.39) не имеет смысла.




[ Оглавление книги | Главная страница раздела ]

 Поиск по медицинской библиотеке

Поиск
  

Искать в: Публикациях Комментариях Книгах и руководствах



Реклама

Мнение МедРунета
Какую сумму Вы лично потратили на платные медицинские услуги за последние 12 месяцев (помимо расходов, покрытых полисами медицинского страхования)?

Менее 6000 рублей (менее 100 USD)
От 6000 до 9000 рублей (100-150 USD)
От 9000 до 13000 рублей (150-200 USD)
От 13000 до 16000 рублей (200-250 USD)
От 16000 до 21000 рублей (250-300 USD)
Более 21000 рублей (более 300 USD)
Затрудняюсь ответить



Результаты | Все опросы

Рассылки Medlinks.ru

Новости сервера
Мнение МедРунета


Социальные сети

Реклама


Правила использования и правовая информация | Рекламные услуги | Ваша страница | Обратная связь |





MedLinks.Ru - Медицина в Рунете версия 4.7.18. © Медицинский сайт MedLinks.ru 2000-2017. Все права защищены.
При использовании любых материалов сайта, включая фотографии и тексты, активная ссылка на www.medlinks.ru обязательна.